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&esp;&esp;“在临界温度以下,电子配对形成pperpair,并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止,bcs理论依旧是成立的。”
&esp;&esp;“然后接下来我的思路是……”
&esp;&esp;说到这里。
&esp;&esp;徐云刻意顿了顿:
&esp;&esp;“对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”
(见449章,又是一个跨越了400章的伏笔)
&esp;&esp;早先提及过。
&esp;&esp;所谓费米面,指的其实是动量空间的等能面。
&esp;&esp;费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中,后来便扩展到了电子模型,近些年常见于固体材料范畴。
&esp;&esp;它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动,电子对应λ=h/p,所以在导体中形成驻波。
&esp;&esp;接着根据波矢量的定义,就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。
&esp;&esp;哒哒哒……
&esp;&esp;徐云拿着粉笔飞快在黑板上写下一行行算式,台下几位大佬则肉眼可见的变得有些凝重了起来。
&esp;&esp;徐云在这部分的思路很灵性,一般来说在凝聚到bcs基态之后,剩下的就是宏观量子态的讨论了。
&esp;&esp;也就是大量电子相位杂乱无序分布的波函数由于自发对称破缺,形成了一个确定相位的波函数。
&esp;&esp;好比是榴莲。
&esp;&esp;在大多数人常规的认知里,榴莲这玩意儿的食用流程就是开壳后生吃。
&esp;&esp;但徐云此时的做法却是另辟蹊径,选择了烤榴莲。
&esp;&esp;而且很有意思的是……
&esp;&esp;烤着烤着薛其坤忽然发现,这种做法他喵的似乎还挺好吃的?
&esp;&esp;“已知允许幂级数中的变量x取复数值时,幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域……”
&esp;&esp;“然后利用高斯函数的fourier变换f{e-a2t2}(k)=πae-π2k2/a2,以及poisn求和公式可以得到……”
&esp;&esp;“考虑积分g(s)=12πi∮γzs-1e-z-1dz,其中围道应该是lik→∞gk(s)=g(s)……”
&esp;&esp;徐云将自己此前的推导过程飞快的写到了黑板上,薛其坤等人的眼睛也是越来越亮。
&esp;&esp;高温超导研究在实验上的困境之一就是强关联电子效应,即电子-电子之间的相互作用不能简单忽略或近似考虑,磁性和电性相互作用同等重要。
&esp;&esp;例如常规超导体的能隙函数一般是各向同性的s波,但是到了铜氧化物超导体就是各向异性的d波,铁基超导的能隙函数则是s±波为主。
&esp;&esp;不过徐云搞出这样一手之后,至少在数学角度上这个争议可以杂糅到一起了。
&esp;&esp;徐云的变换改变了各个格点上占据态相对于空态的相位,即cj→ucjuf=e-iθjcj。
&esp;&esp;在一次量子化的表象下,这相当于改变了单粒子局域波函数的相位。
&esp;&esp;换而言之。
&esp;&esp;变换后的模型具有张量积的结构,不能混合不同格点的态空间,并且不会混合占据态和空态。
&esp;&esp;这样一来,就只剩下了有数的幺正变换可供考虑。
&esp;&esp;在jordan-wigner变换所联系的自旋视角下,符合条件的也就那么两三个环路而已……
&esp;&esp;这是一个全新的配对机制,而且还不是局域配对那么简单……
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